微软Dynamics 365 是什么？

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流体力学详细资料大全

力学的一个分支，主要研究在各种力的作用下，流体本身的静止状态和运动状态以及流体和固体界壁间有相对运动时的相互作用和流动规律。

基本介绍 中文名 ：流体力学 外文名 ：fluid mechanics 发展简史,学科内容,研究方法,现场观测,实验室模拟,理论分析,数值计算,展望, 发展简史 出现 流体力学是在人类同自然界作斗争和在生产实践中逐步发展起来的。中国有大禹治水疏通江河的传说。秦朝李冰父子（公元前3世纪）领导劳动人民修建了都江堰，至今还在发挥作用。大约与此同时，罗马人建成了大规模的供水管道系统。 对流体力学学科的形成作出贡献的首先是古希腊的阿基米德。他建立了包括物体浮力定理和浮体稳定性在内的液体平衡理论，奠定了流体静力学的基础。此后千余年间，流体力学没有重大发展。 15世纪义大利达·文西的著作才谈到水波、管流、水力机械、鸟的飞翔原理等问题。 17世纪，帕斯卡阐明了静止流体中压力的概念。但流体力学尤其是流体动力学作为一门严密的科学，却是随着经典力学建立了速度、加速度，力、流场等概念，以及质量、动量、能量三个守恒定律的奠定之后才逐步形成的。 发展 17世纪力学奠基人I. 牛顿研究了在液体中运动的物体所受到的阻力，得到阻力与流体密度、物体迎流截面积以及运动速度的平方成正比的关系。他对粘性流体运动时的内摩擦力也提出了以下假设：即两流体层间的摩阻应力同此两层的相对滑动速度成正比而与两层间的距离成反比（即牛顿粘性定律）。 之后，法国H. 皮托发明了测量流速的皮托管；达朗贝尔对运河中船只的阻力进行了许多实验工作，证实了阻力同物体运动速度之间的平方关系；瑞士的L. 欧拉采用了连续介质的概念，把静力学中压力的概念推广到运动流体中，建立了欧拉方程，正确地用微分方程组描述了无粘流体的运动；伯努利从经典力学的能量守恒出发，研究供水管道中水的流动，精心地安排了实验并加以分析，得到了流体定常运动下的流速、压力、管道高程之间的关系——伯努利方程。 欧拉方程和伯努利方程的建立，是流体动力学作为一个分支学科建立的标志，从此开始了用微分方程和实验测量进行流体运动定量研究的阶段。 从18世纪起，位势流理论有了很大进展，在水波、潮汐、涡旋运动、声学等方面都阐明了很多规律。法国J.-L. 拉格朗日对于无旋运动，德国H. von 亥姆霍兹对于涡旋运动作了不少研究.上述的研究中，流体的粘性并不起重要作用，即所考虑的是无粘流体，所以这种理论阐明不了流体中粘性的效应。 理论基础 将粘性考虑在内的流体运动方程则是法国C.-L.-M.-H. 纳维于1821年和英国G. G. 斯托克斯于1845年分别建立的，后得名为纳维-斯托克斯方程，它是流体动力学的理论基础。 由于纳维-斯托克斯方程是一组非线性的偏微分方程，用分析方法来研究流体运动遇到很大困难。为了简化方程，学者们采取了流体为不可压缩和无粘性的假设，却得到违背事实的达朗伯佯谬——物体在流体中运动时的阻力等于零。因此，到19世纪末，虽然用分析法的流体动力学取得很大进展，但不易起到促进生产的作用。 与流体动力学平行发展的是水力学（见液体动力学）。这是为了满足生产和工程上的需要，从大量实验中总结出一些经验公式来表达流动参量之间关系的经验科学。 使上述两种途径得到统一的是边界层理论。它是由德国L. 普朗特在1904年创立的。普朗特学派从1904年到1921年逐步将N-S方程作了简化，从推理、数学论证和实验测量等各个角度，建立了边界层理论，能实际计算简单情形下，边界层内流动状态和流体同固体间的粘性力。同时普朗克又提出了许多新概念，并广泛地套用到飞机和汽轮机的设计中去。这一理论既明确了理想流体的适用范围，又能计算物体运动时遇到的摩擦阻力。使上述两种情况得到了统一。 伯努利定理 飞机和空气动力学的发展 20世纪初，飞机的出现极大地促进了空气动力学的发展。航空事业的发展，期望能够揭示飞行器周围的压力分布、飞行器的受力状况和阻力等问题，这就促进了流体力学在实验和理论分析方面的发展。20世纪初，以茹科夫斯基、恰普雷金、普朗特等为代表的科学家，开创了以无粘不可压缩流 *** 势流理论为基础的机翼理论，阐明了机翼怎样会受到举力，从而空气能把很重的飞机托上天空。机翼理论的正确性，使人们重新认识无粘流体的理论，肯定了它指导工程设计的重大意义。 机翼理论和边界层理论的建立和发展是流体力学的一次重大进展，它使无粘流体理论同粘性流体的边界层理论很好地结合起来。随着汽轮机的完善和飞机飞行速度提高到每秒50米以上，又迅速扩展了从19世纪就开始的，对空气密度变化效应的实验和理论研究，为高速飞行提供了理论指导。20世纪40年代以后，由于喷气推进和火箭技术的套用，飞行器速度超过声速，进而实现了航天飞行，使气体高速流动的研究进展迅速，形成了气体动力学、物理-化学流体动力学等分支学科。 分支和交叉学科的形成 从20世纪60年代起，流体力学开始了流体力学和其他学科的互相交叉渗透，形成新的交叉学科或边缘学科，如物理-化学流体动力学、磁流体力学等；原来基本上只是定性地描述的问题，逐步得到定量的研究，生物流变学就是一个例子。 以这些理论为基础，20世纪40年代，关于炸药或天然气等介质中发生的爆轰波又形成了新的理论，为研究核子弹、炸药等起爆后，激波在空气或水中的传播，发展了爆炸波理论。此后，流体力学又发展了许多分支，如高超声速空气动力学、超音速空气动力学、稀薄空气动力学、电磁流体力学、计算流体力学、两相(气液或气固)流等等。 这些巨大进展是和采用各种数学分析方法和建立大型、精密的实验设备和仪器等研究手段分不开的。从50年代起，电子计算机不断完善，使原来用分析方法难以进行研究的课题，可以用数值计算方法来进行，出现了计算流体力学这一新的分支学科。与此同时，由于民用和军用生产的需要，液体动力学等学科也有很大进展。 20世纪60年代，根据结构力学和固体力学的需要，出现了计算弹性力学问题的有限元法。经过十多年的发展，有限元分析这项新的计算方法又开始在流体力学中套用，尤其是在低速流和流体边界形状甚为复杂问题中，优越性更加显著。21世纪以来又开始了用有限元方法研究高速流的问题，也出现了有限元方法和差分方法的互相渗透和融合。 学科内容 基本假设 连续体假设 物质都由分子构成,尽管分子都是离散分布的,做无规则的热运动.但理论和实验都表明,在很小的范围内,做热运动的流体分子微团的统计平均值是稳定的.因此可以近似的认为流体是由连续物质构成,其中的温度,密度,压力等物理量都是连续分布的标量场. 质量守恒 质量守恒目的是建立描述流体运动的方程组.欧拉法描述为:流进绝对坐标系中任何闭合曲面内的质量等于从这个曲面流出的质量,这是一个积分方程组,化为微分方程组就是:密度和速度的乘积的散度是零(无散场).用欧拉法描述为:流体微团质量的随体导数随时间的变化率为零。 动量定理 流体力学属于经典力学的范畴。因此动量定理和动量矩定理适用于流体微元。 应力张量 对流体微元的作用力，主要有表面力和体积力，表面力和体积力分别是力在单位面积和单位体积上的量度，因此它们有界。由于我们在建立流体力学基本方程组的时候考虑的是尺寸很小的流体微元，因此流体微团表面所受的力是尺寸的二阶小量，体积力是尺寸的三阶小量，故当体积很小时，可以忽略体积力的作用。认为流体微团只是受到表面力（表面应力）的作用。非各向同性的流体中，流体微团位置不同，表面法向不同，所受的应力是不同的，应力是由一个二阶张量和曲面法向的内积来描述的，二阶应力张量只有三个量是独立的，因此，只要知道某点三个不同面上的应力，就可确定这个点的应力分布情况。 粘性假设 流体具有粘性，利用粘性定理可以导出应力张量。 能量守恒 具体表述为：单位时间内体积力对流体微团做的功加上表面力和流体微团变形速度的乘积等于单位时间内流体微团的内能增量加上流体微团的动能增量。 流体力学分支 流体是气体和液体的总称。在人们的生活和生产活动中随时随地都可遇到流体。所以流体力学是与人类日常生活和生产事业密切相关的。 地球流体力学

大气和水是最常见的两种流体。大气包围着整个地球，地球表面的百分之七十是水面。大气运动、海水运动（包括波浪、潮汐、中尺度涡旋、环流等）乃至地球深处熔浆的流动都是流体力学的研究内容，属于地球流体力学范围。 水动力学

水在管道、渠道、江河中的运动从古至今都是研究的对象。人们还利用水作功，如古老的水碓和近代高度发展的水轮机。船舶一直是人们的交通运输工具，船舶在水中运动时所遇到的各种阻力，船舶稳定性以及船体和推进器在水中引起的空化现象，一直是船舶水动力学的研究课题。这些研究有关水的运动规律的分支学科称为水动力学。 气动力学

20世纪初世界上第一架飞机出现以来，飞机和其他各种飞行器得到迅速发展。20世纪50年代开始的航天飞行使人类的活动范围扩展到其他星球和银河系。航空航天事业的蓬勃发展是同流体力学的分支学科——空气动力学和气体动力学的发展紧密相连的。这些学科是流体力学中最活跃、最富有成果的领域。 渗流力学

石油和天然气的开采，地下水的开发利用，要求人们了解流体在多孔或缝隙介质中的运动，这是流体力学分支之一渗流力学研究的主要对象。渗流力学还涉及土壤盐碱化的防治，化工中的浓缩、分离和多孔过滤，燃烧室的冷却等技术问题。 物理-化学流体动力学

燃烧煤、石油、天然气等，可以得到热能来推动机械或作其他用途。燃烧离不开气体。这是有化学反应和热能变化的流体力学问题，是物理-化学流体动力学的内容之一。爆炸是猛烈的瞬间能量变化和传递过程，涉及气体动力学，从而形成了爆炸力学。 多相流体力学

沙漠迁移、河流泥沙运动、管道中煤粉输送、化工流态化床中气体催化剂的运动等都涉及流体中带有固体颗粒或液体中带有气泡等问题。这类问题是多相流体力学研究的范围。 电浆动力学和电磁流体力学

电浆是自由电子、带等量正电荷的离子以及中性粒子的集合体。电浆在磁场作用下有特殊的运动规律。研究电浆的运动规律的学科称为电浆动力学和电磁流体力学（见电流体动力学，磁流体力学）。它们在受控热核反应、磁流体发电、宇宙气体运动（见宇宙气体动力学）等方面有广泛的套用。 环境流体力学

风对建筑物、桥梁、电缆等的作用使它们承受载荷和激发振动；废气和废水的排放造成环境污染；河床冲刷迁移和海岸遭受侵蚀；研究这些流体本身的运动及其同人类、动植物间的相互作用的学科称为环境流体力学（其中包括环境空气动力学、建筑空气动力学）。这是一门涉及经典流体力学、气象学、海洋学和水力学、结构动力学等的新兴边缘学科。 生物流变学

生物流变学研究人体或其他动植物中有关的流体力学问题，例如血液在血管中的流动，心、肺、肾中的生理流体运动（见循环系统动力学、呼吸系统动力学）和植物中营养液的输送（见植物体内的流动）。此外，还研究鸟类在空中的飞翔（见鸟和昆虫的飞行），动物（如海豚）在水中的游动，等等。 因此，流体力学既包含自然科学的基础理论，又涉及工程技术科学方面的套用。以上主要是从研究对象的角度来说明流体力学的内容和分支。此外，如从流体作用力的角度，则可分为流体静力学、流体运动学和流体动力学；从对不同“力学模型”的研究来分，则有理想流体动力学、粘性流体动力学、不可压缩流体动力学、可压缩流体动力学和非牛顿流体力学等。 研究方法 可以分为现场观测、实验室模拟、理论分析、数值计算四个方面： 现场观测 对自然界固有的流动现象或已有工程的全尺寸流动现象，利用各种仪器进行系统观测，从而总结出流体运动的规律并藉以预测流动现象的演变。过去对天气的观测和预报，基本上就是这样进行的。但现场流动现象的发生不能控制，发生条件几乎不可能完全重复出现，影响到对流动现象和规律的研究；现场观测还要花费大量物力、财力和人力。因此，人们建立实验室，使这些现象能在可以控制的条件下出现，以便于观察和研究。 实验室模拟 在实验室内，流动现象可以在短得多的时间内和小得多的空间中多次重复出现，可以对多种参量进行隔离并系统地改变实验参量。在实验室内，人们也可以造成自然界很少遇到的特殊情况（如高温、高压），可以使原来无法看到的现象显示出来。现场观测常常是对已有事物、已有工程的观测，而实验室模拟却可以对还没有出现的事物、没有发生的现象（如待设计的工程、机械等）进行观察，使之得到改进。因此，实验室模拟是研究流体力学的重要方法。但是，要使实验数据与现场观测结果相符，必须使流动相似条件（见相似律）完全得到满足。不过对缩尺模型来说，某些相似准数如雷诺数和弗劳德数不易同时满足，某些工程问题的大雷诺数也难以达到。所以在实验室中，通常是针对具体问题，尽量满足某些主要相似条件和参数，然后通过现场观测验证或校正实验结果。 理论分析 根据流体运动的普遍规律如质量守恒、动量守恒、能量守恒等，利用数学分析的手段，研究流体的运动，解释已知的现象，预测可能发生的结果。理论分析的步骤大致如下： ①建立“力学模型” 一般做法是：针对实际流体的力学问题，分析其中的各种矛盾并抓住主要方面，对问题进行简化而建立反映问题本质的“力学模型”。流体力学中最常用的基本模型有：连续介质（见连续介质假设）、牛顿流体、不可压缩流体、理想流体（见粘性流体）、平面流动等。 ②建立控制方程 针对流体运动的特点，用数学语言将质量守恒、动量守恒、能量守恒等定律表达出来，从而得到连续性方程、动量方程和能量方程。此外，还要加上某些联系流动参量的关系式（例如状态方程），或者其他方程。这些方程合在一起称为流体力学基本方程组。流体运动在空间和时间上常有一定的限制，因此，应给出边界条件和初始条件。整个流动问题的数学模式就是建立起封闭的、流动参量必须满足的方程组，并给出恰当的边界条件和初始条件。 ③求解方程组 在给定的边界条件和初始条件下，利用数学方法，求方程组的解。由于这方程组是非线性的偏微分方程组，难以求得解析解，必须加以简化，这就是前面所说的建立力学模型的原因之一。力学家经过多年努力，创造出许多数学方法或技巧来解这些方程组（主要是简化了的方程组），得到一些解析解。 ④对解进行分析解释 求出方程组的解后，结合具体流动，解释这些解的物理含义和流动机理。通常还要将这些理论结果同实验结果进行比较，以确定所得解的准确程度和力学模型的适用范围。 数值计算 前面提到的采用简化模型后的方程组或封闭的流体力学基本方程组用数值方法求解。电子计算机的出现和发展，使许多原来无法用理论分析求解的复杂流体力学问题有了求得数值解的可能性。数值方法可以部分或完全代替某些实验，节省实验费用。数值计算方法最近发展很快，其重要性与日俱增。 四种研究方法之间的关系： 解决流体力学问题时，现场观测、实验室模拟、理论分析和数值计算几方面是相辅相成的。实验需要理论指导，才能从分散的、表面上无联系的现象和实验数据中得出规律性的结论。反之，理论分析和数值计算也要依靠现场观测和实验室模拟给出物理图案或数据以建立流动的力学模型和数学模式；最后，还须依靠实验来检验这些模型和模式的完善程度。此外，实际流动往往异常复杂（例如湍流），理论分析和数值计算会遇到巨大的数学和计算方面的困难，得不到具体结果，只能通过现场观测和实验室模拟进行研究。 展望 从阿基米德到现在的二千多年，特别是从20世纪以来，流体力学已发展成为基础科学体系的一部分，同时又在工业、农业、交通运输、天文学、地学、生物学、医学等方面得到广泛套用。今后，人们一方面将根据工程技术方面的需要进行流体力学套用性的研究，另一方面将更深入地开展基础研究以探求流体的复杂流动规律和机理。后一方面主要包括：通过湍流的理论和实验研究，了解其结构并建立计算模式；多相流动；流体和结构物的相互作用；边界层流动和分离；生物地学和环境流体流动等问题；有关各种实验设备和仪器等。 流体力学的研究领域包括： 理论流体力学 水动力学 气体动力学 空气动力学 悬浮体力学 湍流理论 粘性流体力学 多相流体力学 渗流力学 物理—化学流体力学 电浆动力学 电磁流体力学 非牛顿流体力学 流体机械流体力学 旋转与分层流体力学 辐射流体力学 计算流体力学 实验流体力学 环境流体力学 微流体力学 生物流体力学等

动力学的三大基本公式是什么？

动力学普遍定理是质点系动力学的基本公式，它包括动量定理、动量矩定理、动能定理以及由这三个基本定理推导出来的其他一些定理。动量、动量矩和动能是描述质点、质点系和刚体运动的基本物理量。作用于力学模型上的力或力矩，与这些物理量之间的关系构成了动力学普遍定理。

动量矩定理:F=ma（合外力提供物体的加速度）;

动能定理:W=1/2mV^2-1/2mv^2（合外力做的功等于物体的动能的改变量）;

动量定理:Ft=mV-mv（合外力的冲量等于物体动量的变化量）。

基本类型动力学

自从动力学被引入到矿床学，日益受到重视。20世纪90年代构造动力学和流体动力学对成矿作用研究已有许多文献，但对基本矿化类型，特别是复式矿化类型动力学研究，还刚起步。

一般认为，断裂构造动力是脉型金矿化首要条件，成矿流体动力是重要条件。下面以构造动力学和流体动力学探讨脉型矿化类型动力学机制。

1.断裂构造动力学机制

李四光(1972)曾强调，关于压、张、扭破裂结构面分析是研究地质构造形迹的极重要的基本问题(压、张、扭破裂结构面不仅是主要构造形迹之一，而且由此可以反推构造动力及其演化。笔者注)。统观我国金矿床大量控矿断裂资料发现，张剪性和压剪性断裂出现频率最大。故以两者为主探讨断裂构造动力对基本矿化类型的控制问题。

(1)断裂分形结构

分形现象在自然界非常普遍，尤其地学领域(因地学研究对象普遍存在不规则性、近相似性、高度分割性及幂函数关系等)。例如地壳普遍存在的断裂现象，委实分形现象。但这多指断裂的分布和几何形状而言。具体地说，是把断裂视为线段的分布和几何形状，而未涉及断裂内部的性质和结构。然而，任何性质和规模的断裂构造均有其内部的组成、性质和结构。主要由破裂面和断层岩组成的断裂内部结构，按分形定义，当属分形结构。这里所说的断裂分形结构均指内部结构。

(2)断裂分形结构空间状态概念模型

断裂分形结构主要有连通自由空间和连通弥散空间两种空间状态概念模型，分别与张剪性和压剪性断裂相对应。

1)连通自由空间型分形结构。主要由陡倾的断裂面和张剪性单体破裂面组成，其次为裂隙带及次生透入性面理，再次为构造角砾岩。当这些穿透性和分割性较强的分划性结构面互相连通时，就形成规模较大结构复杂的连通自由空间。

构造形迹是构造力学性质和活动历史的记录。形成连通自由空间的断裂力学性质为张剪性，亦即张剪性断裂活动是形成连通自由空间型断裂分形结构的构造动力学机制。在张剪性断裂构造动力作用下，产生的构造扩容直接引发两种效应：一是因扩容消耗一部分能量，造成应力衰减。二是因扩容而减压，造成抽吸效应。抽吸成矿流体进入破裂扩容空间，充填成脉型矿化。成矿流体被抽吸到扩容空间后，流体压力便转化为拓宽扩容空间。也就是说，在构造扩容过程中，就包含着流体充填的作用；在流体充填过程中，又孕育着构造扩容的因素。这样，构造扩容与流体充填的周期性重复，构成了脉型矿化的扩容-充填机制。它持续的时间、频率和幅度，主要取决于张剪性断裂构造动力大小和成矿流体充足与否。

2)连通弥散空间型分形结构。由碎裂岩系和压剪性破裂结构面组成，具有高渗透率的多孔介质的特点。显然，压剪性断裂活动乃是形成连通弥散空间型分形结构的构造动力学机制。压剪性断裂构造动力通过碎裂作用产生的碎基由少到多、碎块由大到小、结构由简到繁、由脆性变形向塑性变形过渡的变形递进。所以，可将脆性碎裂变形机制，称为构造碎裂递进变形机制，它控制着蚀变岩型矿化。

当观察矿脉的露头或掌子面矿化蚀变时，发现矿化蚀变强度总是随着碎裂岩粗碎屑粒度的变小而增大的普遍现象。研究结果表明，矿化蚀变强度实际是与连通弥散空间中流体的接触面积正相关。接触面积与同等体积的岩块被分割的粒度和形体有关。

与粒度关系：设1边长(L)为4mm的立方体岩块，则其面积为96mm2，将其依次分割成边长为L/2，L/4……的小立方体，则其总面积依次为192mm2，384mm2……计算结果证明，当缩短立方体边长原边长的1/n时，则小立方体的总面积以n倍增加。所以，碎裂岩粗碎屑粒度越小矿化蚀变强度越大。但是，当碎屑粒度小到超碎裂岩和断层泥时，由于渗透性差，蚀变和矿化强度骤然下降，甚至不遭受蚀变也不矿化。可见，构造强度控矿并不意味着其强度越大矿化程度越高，而必须适度。

与形体关系：柯真奎(1997)设体积均为1的球体、正八面体、立方体、正四面体，则它们的表面积分别为4.836，5.719，6，7.201。计算结果证明碎屑物形体越接近球体，则表面积越小，反之越大。因此，碎裂成片状、扁豆状岩石矿化蚀变强度较大。而越靠近主断面碎屑粒度越小、形体越扁，所以矿化蚀变强度越大。

2.成矿流体动力学机制

所谓成矿流体流动，不同于一般流体流动。金矿成矿流体通常为中低温压、中密度、低盐度的气液相在断裂分形结构空间中极其缓慢地黏性流动。制约成矿流体流动有诸多因素，因此有多种流动方式。为研究方便概括出弥散、扩散(渗透)、平流扩散、对流、紊流等5种流动方式，即流体动力学机制。

(1)连通自由空间中流体动力学机制

成矿流体进入连通自由空间形成的矿脉包括巨脉、大脉、中脉、小脉等脉型。脉宽不同，其流体动力学机制不同。流体动力学机制取决于流动空间状态，即流动通道空间状态、封闭系统大小和通道岩石性质，不过后两者在一条断裂中变化小，忽略不计。因此，流体动力学机制主要取决于流动通道的空间状态，具体指通道宽度和弯曲度，其中宽度最重要。如果把脉宽视为通道近似宽度的话，则不同宽度的脉型的流体动力学机制不同。现举例说明如下。

细脉的流体动力分形对流机制：对流，指成矿流体在连续自由空间型断裂分形结构中流动到通道一定宽度(超过平流临界值)时，流动迹线不平行，流体质点混杂，即流体失稳，呈非平衡态或周期性震荡。通道宽度变化导致流速变化和差异性运动是产生对流的主因。流体在断裂分形结构中流动而具分形特征，故称分形对流机制。

巨脉或大脉的流体动力分形紊流机制：当通道再度变宽，超过对流临界值时，流动状态将十分复杂，最终进入混沌状态，成矿流体变为分形紊流运动。也可能出现对流与紊流并存的双流动状态，即混合流。总之，流动通道宽度越大，流速和流动差异性越大，流动状态越复杂。

(2)连通弥散空间中流体动力分形弥散机制

目前，关于金矿床矿化类型的流体动力分形弥散机制的研究成果，尚未见到报道，但其他内生金属矿床已有报道。於崇文(1999)研究了江西德兴斑岩铜矿田成矿作用的流体动力分形弥散机制。德兴铜矿田与本书蚀变岩型金矿床虽然矿种不同，但是，它们在控制流体动力起关键作用的分形特征和分形结构方面是相同的。因此铜矿田多孔介质中分形弥散的一维和二维概念模型，均适用于脉状蚀变岩型金矿床。也就是说，连通弥散空间中流体动力分形弥散机制是应当成立的。

3.控型实例及启示

陈光远等(1989)对胶东玲珑、栖霞(A型)与夏甸、三山岛(D型)金矿床的矿物特征和理化条件进行详细对比后认为，不同地质构造环境是控制石英脉型和蚀变岩型的主导因素。石英脉型与脉状蚀变岩型金矿床分别是张剪性断裂与压剪性断裂两种不同构造环境的产物。

在黄铁矿特征方面：D型中黄铁矿粒度变化大，0.01～5mm，A型中0.01～1mm；D型中歪晶、连生晶和大指数的{hkb}较多，A型中较少；D型中晶面条纹发育，晶面较粗糙，A型中相对光滑；D型中四角三八面体、三角三八面体和偏方复十二面体的单形晶较少，A型中较多。

在石英气液包裹体方面：玲珑(A型)与夏甸(D型)金矿床的多数项不同。如气液比A型20%～50%；D型0～30%。大小(μm)A型2～50；D型0.5～5。形态A型规则为主；D型不规则为主。负晶A型无—少见；D型少见—常见。

上述实例，是否表明构造动力和流体动力不仅控制矿化类型，进而控制其矿物特征及包裹体特征，但控制程度由矿化类型到包裹体特征有减弱趋势。提示我们，断层力学性质控制矿化类型也有限度。

4.基本矿化类型动力学模式

以上论述了构造动力，断裂分形结构，成矿流体动力和基本矿化类型，它们活动时间的先后，空间的互相变化及其之间的内在联系，概括在基本矿化类型动力学模式图(图1-3)中。

图1-3 基本矿化类型动力学模式图

从图1-3横向看，张剪性断裂与压剪性断裂，连通自由空间与连通弥散空间，紊流与弥散，A型与D型的关系，在图上均处于两个端元的对立的位置，而在它们之间的渐变性和分带性又把它们联系起来。纵向看，如图1-3右列：压剪性断裂，连通弥散空间，弥散，D型的关系，前者是后者产生或形成的原因和条件，后者是前者发展或演变的结果和表象，反映了矿化作用的演变过程和因果关系。纵横综观，则集中反映了基本矿化类型及其时空结构三者的内在联系和本质规律。并由此看到，构造动力和流体动力作用在诸多因素参与的基本矿化类型形成的过程中，贡献最大。从这个意义上说，构造动力和流体动力确实是形成基本矿化类型的一对基本控矿控型因素。而断裂构造不仅为流体的运移和赋存提供了空间，而且制约着流体运移势，流向及流入空间(当然流体运移也影响断裂活动，详见第三章含金流体)，从这个意义上说，断裂构造活动的确是金矿化的首要条件。

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